Modelos de difusión atmosférica – Parte 02

Para situaciones estables, el parámetro de estabilidad, s, se calcula con la ecuación (Briggs, 1971, p. 1031):

Como aproximación por defecto, para la clase de estabilidad E (o 5) se toma como 0.020 K/m, y para la clase F (o 6) , se considera 0.035 K/m.

Para casos con temperatura del gas en la chimenea mayor o igual a la temperatura ambiental, se debe determinar cuando domina la fuerza ascensional o la cantidad de movimiento. El incremento de temperatura límite,, se determina como sigue:

Si la diferencia entre la temperatura del gas en la chimenea y la temperatura ambiental, , excede o iguala , la elevación del penacho se asume que esta dominada por las fuerzas ascensionales, en otro caso se supone dominado por la cantidad de movimiento.

Para situaciones donde excede , como se determinó anteriormente, la fuerza ascensional se supone dominante. La distancia final de ascensión, , se determina por el equivalente de la combinación de las ecuaciones 48 y 59 en Briggs (1975, p. 96):

La altura del penacho, , se determina por el equivalente de la ecuación 59 de Briggs (1975, p. 96):

, se asume también que la elevación del penacho está dominada por la cantidad de movimiento. La altura del penacho se calcula con la ecuación 4.28 de Briggs (1969, p.59):

La ecuación para la elevación por cantidad de movimiento en el caso inestable-neutro también se eval&;a. El menor resultado obtenido de estas dos ecuaciones es la altura resultante del penacho, puesto que la elevación del penacho en condiciones de estabilidad no puede superar al caso inestable-neutro.